지금까지 논의되었던 내용들은 음의 바이어스를 3극관에 걸었을때 입력전류는 무시할수 있을 정도로 작고, 플레이트 회로의 변화
가 그리드 회로에 영향을 주지 않는다는 가정하에 행해진 것이었다. 하지만 이러한 가정은 어떤 경우에 있어서는 타당하고 어떤
경우에 있어서는 타당하지 않기 때문에 이러한 가정이 성립하지 않는 경우를 생각해 보는것이 필요하다. 그리드, 플레이트와
캐소드는 유전체(진공을 포함하는)에 의해 서로 분리되어 있는 전도체이기 때문에 정전기학에 의하면 이들 전극들사이에 캐패시
턴스가 존재하게 된다. 명백히 캐소드 접지 증폭기에서 소스가 그리드 - 캐소드 캐패시턴스와 그리드 - 플레이트 캐패시턴스에
전류를 공급하여야 하기 때문에 입력전류는 0 이 될수없다.  더우기 입력과 출력회로는 분리된것이 아니고, 그리드 - 플레이트
캐패시턴스를 통해 커플링이 존재하게 된다. 비록 이들 캐패시턴스는 통상 20pF보다 작은 용량을 가지지만 높은 오디오 주파수
이상에서 입력 소스에 무시못할 부하를 주며 출력에서 입력으로의 궤환(feedback)을 발생시킨다. 따라서 높은 주파수에서는
이들 캐패시턴스를 고려해야 한다. 전극간 캐패시턴스를 포함하는 보다 정확한 회로와 등가회로를 다음 그림에서 볼수 있다.
         
여기서 C_gp는 그리드와 플레이트 사이의 캐패시턴스를 나타내며, C_gk는 그리드와 캐소드간의 캐패시턴스이고, C_pk는 플레이트와
캐소드간 캐패시턴스를 나타낸다.

전압이득
단자 P와 K사이의 출력 전압은 앞에서 언급한바 있는 식 V_o = I Z에 의해 얻을수 있는데 여기서 I는 단락회로 전류이며 Z는
단자 P,K에서 들여다본 임피던스이다. Z를 구하기 위해 위의 (b)그림에서 V_i 와 μV_i를 단락시키고 P,K에서 들여다본 임피던스를
구하면 Z는 Z_L과 C_pk , r_p C_gp의 병렬 임피던스 값이다. 즉 
    
이다. 여기서 Y_L = 1 / Z_L = Z_L의 어드미턴스
                       Y_pk = jωC_pk = C_pk 의 어드미턴스
                       g_p = 1 / r_p = r_p의 어드미턴스
                       Y_gp = jωC_gp = C_gp의 어드미턴스

출력단자를 단락시켰을때 P에서 K로 흐르는 전류는 중첩의 원리에 의해 소스 μV_i에 의해 발생되는 전류 - μV_i / r_p = - g_mV_i와
신호 V_i에 의해 발생되는 전류 V_iY_gp의 합이다. 즉 I = -g_mV_i + V_iY_gp 이다. 부하 ZL일때 증폭률 A는 다음과 같이 주어지는데

이식에 위의 I 와 Y값을 대입하고 정리하면

를 얻는다.  만일 전극간 캐패시턴스를 무시한다면 Ypk = Ygp = 0 이므로 이값을 위식에 대입하면

를 얻게되어 앞에서 전극간 캐패시턴스를 무시했을때의 증폭율과 같아지는것을 볼수 있다. 여기서 Z '_L은 r_p∥Z_L이다.
이득의 계산에 있어서 음성 주파수 영역의 경우 전극간 캐패시턴스는 무시할수 있을 정도로 작다. 이들 전극간 캐패시턴스는
15pF이하이기 때문에 20kHz에서 2 마이크로 모 (micromho) 정도밖에 되지 않는다. 3극관의 트랜스컨덕턴스 g_m은 통상 수 밀리모
(millimho)이기 때문에 Y_gp는 g_m에 비해 무시할수 있을 정도로 작다. 더우기 만일 g_p가 20 마이크로모(micromho)보다 크다면
(r_p < 50K) Y_gp + Y_pk 항은 g_p + Y_L에 비해 무시할수 있다. 이러한 조건하에서
 
이 만족한다. 3극관 회로의 입력 임피던스를 계산할때와 출력에서 입력으로 궤환이 있을때 이들 전극간 캐패시턴스를 고려할
필요가 있으며, 더우기 주파수가 높아지게 되면 전극간 캐패시턴스를 반드시 고려하여야 한다.